Georg Christoph Lichtenberg

Band 2 - Teil I - Statik und Mechanik

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Richtungen, selbst innerhalb des Kegels ﬁnden ihre Antagonisten
und können ihm also in Hinsicht auf Bewegung nichts anhaben –
lassen ihn in vollkommener Ruhe.
Nun wie wird sich aber die Geschwindigkeit jenes Hintreibens
des Atoms gegen den Mittelpunkt der Erde zu verhalten? Um dieß
deutlicher einzusehen, stelle man sich, anstatt des Atoms C eine
Scheibe IG vor, die den ganzen Kegel an dieser | Stelle ausfüllt und278
parallel mit seiner Grundﬂäche B ist. Alle Rayons graviﬁques, die
von der Scheibe B herkommen, sind in der Scheibe C concentrirt,
und werden also daselbst eine weit größere Impulsion bewirken,
als in HIKB. (Im eigentlichen Verstande ist dieß der Lesageschen
Theorie zwar entgegen, denn nach derselben richtet sich der Stoß
nicht nach der Fläche der Körper, wie wir weiter unten sehen
werden. Aber der größern Deutlichkeit wegen kann man es immer
so annehmen. Was von der Fläche gilt, gilt ja auch von dem
Atom.) – Mit einem Worte: es ist gerade derselbe Fall, wie mit
der Abnahme des Lichts. Es sey in A ein strahlender Punkt. Das
Licht, welches von demselben auf die Fläche C fällt, bildet einen
Strahlenkegel AIG. Nimmt man diese Fläche und die übrigen
weg, | und läßt das Licht auf die Fläche B fallen, so bildet sich279
der Strahlenkegel ALM. – Das Licht, welches also vorhin auf der
Fläche C ausgebreitet war, breitet sich nun auf der weit größern
Fläche B aus. Es muß also in dem Grade abnehmen, in welchem
die Fläche B größer ist, als die Fläche C. Beyde Flächen aber
verhalten sich, wie die Quadrate ihrer Entfernungen, oder es ist
C : B = AI2:AL2.
Das Licht nimmt also ab, wie das Quadrat seiner Entfernung
zunimmt. Und eben so nimmt die Schwere eines Körpers gegen
die Erde ab, wie das Quadrat seiner Entfernung von derselben
zunimmt. – Noch deutlicher kann man sich dieß Alles machen,
wenn man statt eines Kegels, eine vierseitige Pyramide nimmt –
weil dann das | kleine Quadrat in das größere gezeichnet werden280
kann. Siehe Fig. 33.
Welch eine herrliche Sache ists doch also um diese Theorie! Wie
leicht ﬂießt aus derselben das Newtonsche allgemeine Gesetz
der Schwere, und das Galileische besondere Gesetz für den Fall
der Körper auf der Erde. Von diesem letztern insbesondere hat
Lesage gezeigt – wir wiederhohlen es noch einmahl, weil es nicht
oft genug wiederholt werden kann – daß es schon vollkommen

Registereinträge

0 243662 Sachregister ~ Attraktion ~ Ursache ~ Lesage. 2121 2 112 1-39 1 1 Richtungen, selbst innerhalb des Kegels ﬁnden ihre Antagonisten und können ihm also in Hinsicht auf Bewegung nichts anhaben – lassen ihn in vollkommener Ruhe. Nun wie wird sich aber die Geschwindigkeit jenes Hintreibens des Atoms gegen den Mittelpunkt der Erde zu verhalten? Um dieß deutlicher einzusehen, stelle man sich, anstatt des Atoms C eine Scheibe IG vor, die den ganzen Kegel an dieser | Stelle ausfüllt und 278 parallel mit seiner Grundﬂäche B ist. Alle Rayons graviﬁques, die von der Scheibe B herkommen, sind in der Scheibe C concentrirt, und werden also daselbst eine weit größere Impulsion bewirken, als in HIKB. (Im eigentlichen Verstande ist dieß der Lesageschen Theorie zwar entgegen, denn nach derselben richtet sich der Stoß nicht nach der Fläche der Körper, wie wir weiter unten sehen werden. Aber der größern Deutlichkeit wegen kann man es immer so annehmen. Was von der Fläche gilt, gilt ja auch von dem Atom.) – Mit einem Worte: es ist gerade derselbe Fall, wie mit der Abnahme des Lichts. Es sey in A ein strahlender Punkt. Das Licht, welches von demselben auf die Fläche C fällt, bildet einen Strahlenkegel AIG. Nimmt man diese Fläche und die übrigen weg, | und läßt das Licht auf die Fläche B fallen, so bildet sich 279 der Strahlenkegel ALM. – Das Licht, welches also vorhin auf der Fläche C ausgebreitet war, breitet sich nun auf der weit größern Fläche B aus. Es muß also in dem Grade abnehmen, in welchem die Fläche B größer ist, als die Fläche C. Beyde Flächen aber verhalten sich, wie die Quadrate ihrer Entfernungen, oder es ist C : B = AI 2 : AL 2 . Das Licht nimmt also ab, wie das Quadrat seiner Entfernung zunimmt. Und eben so nimmt die Schwere eines Körpers gegen die Erde ab, wie das Quadrat seiner Entfernung von derselben zunimmt. – Noch deutlicher kann man sich dieß Alles machen, wenn man statt eines Kegels, eine vierseitige Pyramide nimmt – weil dann das | kleine Quadrat in das größere gezeichnet werden 280 kann. Siehe Fig. 33. Welch eine herrliche Sache ists doch also um diese Theorie! Wie leicht ﬂießt aus derselben das Newtonsche allgemeine Gesetz der Schwere, und das Galileische besondere Gesetz für den Fall der Körper auf der Erde. Von diesem letztern insbesondere hat Lesage gezeigt – wir wiederhohlen es noch einmahl, weil es nicht oft genug wiederholt werden kann – daß es schon vollkommen siehe Gesamtregister.

0 243662 Sachregister ~ Fallbewegung ~ Gesetz ~ aus Lesages Schweretheorie hergeleitet. 19013 2 112 36 das Galileische besondere Gesetz siehe Gesamtregister.

0 243662 Sachregister ~ Gesetz ~ Newtonsches (Gravitation) ~ folgt aus Lesages Theorie der Schwere. 20529 2 112 35-36 das Newtonsche allgemeine Gesetz der Schwere siehe Gesamtregister.

0 243662 Personenregister ~ Galilei, Galileo ~ Fallbewegung. 5720 2 112 36 kapitalis Galilei siehe Gesamtregister.

0 243662 Sachregister ~ Licht ~ Stärke umgekehrt proportional zum Quadrat der Entfernung. 3415 2 112 27-28 Das Licht nimmt also ab, wie das Quadrat seiner Entfernung zunimmt. siehe Gesamtregister.

0 243662 Sachregister ~ Schwere ~ Gesetz(e) ~ quadratisches Abstandsgesetz ~ Beweis nach Lesage. 20533 2 112 1-33 1 Richtungen, selbst innerhalb des Kegels ﬁnden ihre Antagonisten und können ihm also in Hinsicht auf Bewegung nichts anhaben – lassen ihn in vollkommener Ruhe. Nun wie wird sich aber die Geschwindigkeit jenes Hintreibens des Atoms gegen den Mittelpunkt der Erde zu verhalten? Um dieß deutlicher einzusehen, stelle man sich, anstatt des Atoms C eine Scheibe IG vor, die den ganzen Kegel an dieser | Stelle ausfüllt und 278 parallel mit seiner Grundﬂäche B ist. Alle Rayons graviﬁques, die von der Scheibe B herkommen, sind in der Scheibe C concentrirt, und werden also daselbst eine weit größere Impulsion bewirken, als in HIKB. (Im eigentlichen Verstande ist dieß der Lesageschen Theorie zwar entgegen, denn nach derselben richtet sich der Stoß nicht nach der Fläche der Körper, wie wir weiter unten sehen werden. Aber der größern Deutlichkeit wegen kann man es immer so annehmen. Was von der Fläche gilt, gilt ja auch von dem Atom.) – Mit einem Worte: es ist gerade derselbe Fall, wie mit der Abnahme des Lichts. Es sey in A ein strahlender Punkt. Das Licht, welches von demselben auf die Fläche C fällt, bildet einen Strahlenkegel AIG. Nimmt man diese Fläche und die übrigen weg, | und läßt das Licht auf die Fläche B fallen, so bildet sich 279 der Strahlenkegel ALM. – Das Licht, welches also vorhin auf der Fläche C ausgebreitet war, breitet sich nun auf der weit größern Fläche B aus. Es muß also in dem Grade abnehmen, in welchem die Fläche B größer ist, als die Fläche C. Beyde Flächen aber verhalten sich, wie die Quadrate ihrer Entfernungen, oder es ist C : B = AI 2 : AL 2 . Das Licht nimmt also ab, wie das Quadrat seiner Entfernung zunimmt. Und eben so nimmt die Schwere eines Körpers gegen die Erde ab, wie das Quadrat seiner Entfernung von derselben zunimmt. – Noch deutlicher kann man sich dieß Alles machen, wenn man statt eines Kegels, eine vierseitige Pyramide nimmt – weil dann das | kleine Quadrat in das größere gezeichnet werden 280 kann. Siehe Fig. 33. siehe Gesamtregister.

0 243662 Personenregister ~ Lesage, George-Louis ~ Theorie der Schwere. 16019 2 112 38 kapitalis Lesage siehe Gesamtregister.

0 243662 Personenregister ~ Newton, Isaac ~ Mechanik ~ Gravitation. 14343 2 112 35 kapitalis Newton siehe Gesamtregister.

Georg Christoph Lichtenberg

Band 2 - Teil I - Statik und Mechanik

Textkritischer Kommentar

Textkritischer Kommentar (Randtext)

Anmerkungen

Anmerkungen

Herausgeberkorrekturen am Drucktext

Marginalien zur sechsten Auflage

Anmerkungen von Lichtenberg

Registereinträge

Abbildungen

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