Georg Christoph Lichtenberg

Band 2 - Teil V - Anhang. Ueber das barometrische Höhenmessen

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selbst zu erhalten, weil die Versuche über die Dichte des
Wasser-Dampfes bey 80°Temperatur, woraus man leicht die
Dichte desselben für jede andere Temperatur würde bestim-
men können,∗noch immer zwischen ziemlich | von einander532
abweichenden Angaben schweben. Ueberdieß will man hier
Alles noch mittelst des Hygrometers bestimmen, für welche
doch die elastischen Dämpfe kein Gegenstand sind. – Indeß,
da man zur Zeit noch nichts Besseres über den Einﬂuß dieser
Dämpfe kennt,†als was Laplace gegeben: so muß man sich
fürs Erste damit begnügen. Es ist dieß aber folgendes. –
42. »Der hygrometrische Zustand der Luft« sagt Laplace (Traité
de Mecanique céleste T.4.p.289 | und Gilb. Annal. 26. B.533
S. 161) – »ließe sich dadurch in Anschlag bringen, daß man
den Coefﬁcienten vonΘ+Θ2, nähmlich die 0,00375, (40)
etwas vermehrte. Denn der Wasserdampf ist leichter als die
Luft, und wenn die Temperatur wächst, so nimmt auch die
Menge desselben zu, wenn die übrigen Umstände dieselben
bleiben. Ich ﬁnde, daß den Beobachtungen im Ganzen genom-
men ziemlich gut Genüge geschieht, wenn man in der Formel
(40) stattΘ+Θ2·0,00375, die Größe2(Θ+Θ )1000setzt.« – Hiemit
hat es nun folgende Bewandtniß. Da der elastische Dampf
eben so viel Luft aus der Stelle treibt, als er selbst einnimmt:
so kömmt es offenbar auf folgende zwey Stücke an. Man muß
erstens wissen, wie viel Dampf in der Luft enthalten sey, und |
wie sich zweytens das speciﬁsche Gewicht dieses Dampfes534
zu dem specif. Gewichte der Luft verhalte. Das Erste erfährt
man aus der Spannung oder Elasticität, welche der Dampf
hat. Diese ist bey 0°Wärme =0,20030·0,m76 = 0,m0051.‡
Das Zweyte, oder das speciﬁsche Gewicht des Wasserdampfes
nimmt Laplace zu1014=0,7 von dem speciﬁschen Gewichte
der atmosphärischen Luft bey gleicher Spannung an. Hier-
aus ergiebt sich also, wenn ε die Spannung des Dampfes =
0,m0051 bedeutet, das Verhältniß der speciﬁschen Gewichte

Registereinträge

0 244549 798330 Personenregister ~ Benzenberg, Johann Friedrich ~ Schriften ~ Vollständiges Handbuch der angewandten Geometrie für Feldmesser (1813). 18091 2 999 1-2 † Benzenberg (in s. vollst. 2 Handbuche der angewandten Geometrie, Düsseldorf 1813) siehe Gesamtregister.

0 244549 Sachregister ~ Höhenmessen ~ barometrisch ~ Korrektur wegen der Luftfeuchtigkeit. 29734 2 999 11-33 1 42. »Der hygrometrische Zustand der Luft« sagt Laplace ( Traité de Mecanique céleste T. 4. p. 289 | und Gilb. Annal. 26. B. 533 S. 161) – »ließe sich dadurch in Anschlag bringen, daß man den Coefﬁcienten von Θ+Θ2 , nähmlich die 0,00375, (40) etwas vermehrte. Denn der Wasserdampf ist leichter als die Luft, und wenn die Temperatur wächst, so nimmt auch die Menge desselben zu, wenn die übrigen Umstände dieselben bleiben. Ich ﬁnde, daß den Beobachtungen im Ganzen genom- men ziemlich gut Genüge geschieht, wenn man in der Formel (40) statt Θ+Θ2 · 0,00375, die Größe 2(Θ+Θ )1000 setzt.« – Hiemit hat es nun folgende Bewandtniß. Da der elastische Dampf eben so viel Luft aus der Stelle treibt, als er selbst einnimmt: so kömmt es offenbar auf folgende zwey Stücke an. Man muß erstens wissen, wie viel Dampf in der Luft enthalten sey, und | wie sich zweytens das speciﬁsche Gewicht dieses Dampfes 534 zu dem specif. Gewichte der Luft verhalte. Das Erste erfährt man aus der Spannung oder Elasticität, welche der Dampf hat. Diese ist bey 0 ° Wärme = 0,20030 · 0, m 76 = 0, m 0051. ‡ Das Zweyte, oder das speciﬁsche Gewicht des Wasserdampfes nimmt Laplace zu 1014 = 0,7 von dem speciﬁschen Gewichte der atmosphärischen Luft bey gleicher Spannung an. Hier- aus ergiebt sich also, wenn ε die Spannung des Dampfes = 0, m 0051 bedeutet, das Verhältniß der speciﬁschen Gewichte siehe Gesamtregister.

0 244549 Personenregister ~ Gilbert, Ludwig Wilhelm ~ Herausgeber ~ Annalen der Physik (1799–). 18268 2 999 12 kapitalis Gilbert siehe Gesamtregister.

0 244549 Sachregister ~ Luftfeuchtigkeit ~ Einfluß auf den Luftdruck. 29708 2 999 1-10 1 selbst zu erhalten, weil die Versuche über die Dichte des Wasser-Dampfes bey 80 ° Temperatur, woraus man leicht die Dichte desselben für jede andere Temperatur würde bestim- men können, ∗ noch immer zwischen ziemlich | von einander 532 abweichenden Angaben schweben. Ueberdieß will man hier Alles noch mittelst des Hygrometers bestimmen, für welche doch die elastischen Dämpfe kein Gegenstand sind. – Indeß, da man zur Zeit noch nichts Besseres über den Einﬂuß dieser Dämpfe kennt, † als was Laplace gegeben: so muß man sich fürs Erste damit begnügen. siehe Gesamtregister.

0 244549 Personenregister ~ Laplace, Pierre Simon de ~ Schriften ~ Traité de mécanique céleste (1798–1825) ~ 4: 1804 u.ö.. 17579 2 999 11-12 Laplace ( Traité de Mecanique céleste T. 4. p. 289 siehe Gesamtregister.

0 244549 Personenregister ~ Laplace, Pierre Simon de ~ Schriften ~ Traité de mécanique céleste (1798–1825) ~ 4: 1804 u.ö. ~ Von der Messung der Höhen, vermittels des Barometers (dt. Auszug 1807). 18104 2 999 12-13 Gilb . Annal. 26. B. 533 S. 161) siehe Gesamtregister.

0 244549 Personenregister ~ Laplace, Pierre Simon de ~ barometrische Höhenformel. 29707 2 999 9 kapitalis Laplace siehe Gesamtregister.

0 244549 Personenregister ~ Laplace, Pierre Simon de ~ barometrische Höhenformel. 29707 2 999 30 kapitalis Laplace siehe Gesamtregister.

0 244549 798329 Personenregister ~ Mayer, Johann Tobias ~ Schriften ~ De lege vis elasticae vaporum (1808–1811). 29709 2 999 1 * kapitalis Joh. Tob. Mayers siehe Gesamtregister.

Georg Christoph Lichtenberg

Band 2 - Teil V - Anhang. Ueber das barometrische Höhenmessen

Textkritischer Kommentar

Textkritischer Kommentar (Randtext)

Anmerkungen

Anmerkungen

Herausgeberkorrekturen am Drucktext

Marginalien zur sechsten Auflage

Anmerkungen von Lichtenberg

Registereinträge

Abbildungen

Digitalisate